Индуктивность тороида. 
Общая электротехника

На рис. 2.11 изображен тороидальный сердечник, длина которого /, площадь поперечного сечения S. Магнитная проницаемость сердечника р. На сердечнике намотана обмотка, имеющая число витков w.

Умножим левую и правую части уравнения (2.10) на 5, а потом умножим левую и правую части полученного уравнения на w.

Из последнего уравнения находим.

Сравнивая (2.21) с (2.17), получаем:

Рис. 2.11.

Формула (2.22) практически справедлива и для катушки, изображенной на рис. 2.7, при условии, что l/d ^ 5.

Индуктивность тороида зависит от магнитной проницаемости сердечника р. Изменяя р, можно в широких пределах менять индуктивность тороида. На этом свойсгве индуктивности основан принцип работы магнитных усилителей.

Индуктивность тороида не зависит от потокосцеплений обмотки и тока (при условии, что сердечник не насыщается и магнитная проницаемость р при всех режимах работы остается постоянной).

Выведенные формулы с большой степенью точности применимы не только в случае тороидального сердечника, но и замкнутых сердечников другой формы. В частности, эти формулы практически полностью применимы к трансформаторам и магнитным усилителям с прямоугольным сердечником, которые широко используются в технике.

Погрешности возникают за счет потоков рассеяния. Поскольку у замкнутых сердечников потоки рассеяния невелики, то и погрешности оказываются небольшими и ими можно пренебречь.

Карточка № 2.9 (161) Индуктивность тороида.

Продолжение карт. № 2.9