Резонанс при негармонических ЭДС и токах

При негармонических ЭДС и токах явление резонанса усложняется, так как возможны отдельные резонансы гармонических составляющих.

Предположим, что источник несинусоидальной ЭДС, состоящей из трех гармоник, подключен к последовательно соединенным сопротивлению R, индуктивности L и емкости С (рис. 5.22, а)

Ток каждой из гармоник.

Если индуктивность L изменять от нуля до бесконечности, то действующее значение каждой из составляющих тока будет изменяться по ре;

Е_к

зонансной кривой от h =, при L = 0 до Ей/г при L =.

¹ sjr² +(ku)L-/ko)C)² ‘ ‘.

= Lb = /k²co²C и далее уменьшается до нуля при L = оо.

Рис. 5.22. Резонанс при негармонических ЭДС:

а — схема электрической цепи; 6 — график тока I (L)

На рис. 5.22, б пунктиром показаны резонансные кривые для трех гармонических составляющих периодического несинусоидального тока. Значения индуктивности L при резонансах (L*) обратно пропорциональны квадрату номера гармоники

Кривая общего действующего тока.

при достаточно малом R имеет три резко выраженных максимума, соответствующих резонансным значениям индуктивности.

Аналогичные зависимости получаются и при изменении емкости или частоты, если, конечно, в последнем случае форма кривой ЭДС остается неизменной.

В цепях, содержащих негармонические ЭДС, резонансные явления могут применяться для выделения требуемых частот и, наоборот, подавления нежелательных частот.