Введение. 
Импульсные и угловые распределения L-гиперонов, образованных в ССcl- и CCл–взаимодействиях

В настоящей работе для описания множественных процессов применяется метод [1], который в отличие инклюзивного подхода дает возможность использовать всю доступную информацию. Метод позволяет упорядочить сложные картины релятивистских ядерных взаимодействий.

В работе представлены экспериментальные данные по импульсным и угловым спектрамгиперонов образованных во выделенных кластерных и некластерных — столкновениях, сопровождающихся рождениеми ⁰ — частиц при Р = 4,2 ГэВ/с на нуклон.

Работа является продолжением цикл работ [2−6] посвященным исследованию свойств барионных кластеров в hАи ААвзаимодействиях в широком интервале энергий с использованием релятивистски-инвариантных безразмерных величин:

где импульсы частиц, a m_i, m_k— их массы. Для реакции I+II +1+2+3+^… индексы i и k могут принимать значения i, k = I, II, 1, 2, 3, .

МЕТОДИКА ЭКСПЕРИМЕНТА

Экспериментальные данные получены с помощью 2-метровой пропановой пузырьковой камеры, облученной в пучке протонов и ядер на синхрофазотроне ЛВЭ ОИЯИ. Здесь необходимо отметить следующие методические особенности. Нижняя граница, начиная с которой регистрировались протоны в камере, составила Р_л.с. 150 МэВ/с. По пробегу и ионизации протоны отличались от ⁺-мезонов до значений импульса Р_л.с. = 800 МэВ/с. Примесь ⁺-мезонов среди положительных частиц составляла 1015%. Примесь дейтронов и тритонов среди медленных протонов с Р_л.с.<800 МэВ/с, по различным оценкам, не превышала 1015% [7].

Методически вопросы обработки событий с V⁰-частицами подробно рассмотрены в [8].

Выделение протонных кластеров из всех неупругих АС-взаимодействий производилось лоренц-инвариантным методом в пространстве 4-мерных скоростей. Для этого в событиях с множественностью протонов n_p 4 минимизировались величины.

где V и V — центры кластеров и ;

• — (3)
• 4-скорости вторичных барионов, относящихся к кластеру или соответственно.

Фрагменты мишени (Р_лаб<300 МэВ/с) и снаряда (Р_лаб>3.0 ГэВ/с и _лаб<4) из анализа исключались. Для нахождения величины А₂ выделения двух (или одного) кластеров в каждом событии с множественностью отобранных протонов n_р>4 рассматривались все возможные разбиения частиц на две группы. Считалось, что в событии образовались два кластера или один кластер и положительно заряженная частица, если расстояние между выделенными группами барионов в пространстве 4-скоростей b было не менее 1, т. е. выполнялось условие.

. (4).

Для определения области образования кластеров использовались релятивистски-инвариантные переменные x_IC и x_IIC, которые характеризуют долю уносимых ими 4-импульсов сталкивающихся частиц [1−6]:

(5).

. (6).

В качестве величин m_I и m_II бралась масса протона m_I=m_II =m_p=0.938 МэВ.

Область больших значений соответствуют области фрагментации мишени, а больших x_IC-области фрагментации налетающего ядра. В дальнейшем считалось, что если x_IIC< x_IC, то кластеры образуются в области фрагментации пучка. В настоящей работе изучались кластеры в области x_IIC> x_IC т. е. кластеры образованных в области фрагментации мишени.

На рис. 1 показано для СС-взаимодействий распределение по расстоянию b между кластерами в пространстве 4-скоростей. Как видно, представленное распределение в области b>3 описывается степенной зависимостью типа.

с параметром m = 3.720.07, что согласуется с ожидаемым /4/ поведением этого сечения. В области b>1 среднее значение величины равно 2.400.01. Такой характер зависимости ранее наблюдался в экспериментах [5−6], в распределениях струй в мягких адрон-адронных, адрон-ядерных, глубоконеупругих vN-соударениях и e⁺e^-— аннигиляциях. Величина параметра оказалась не зависящей от типа и энергий взаимодействия и равной для всех соударений m=3.

В работе [5] для более детального изучения особенностей образования протонных кластеров сопровождаемых странных (либогиперон, либо ⁰-мезон) частиц, было изучено поведение инвариантного сечение E d³/ dp³ от переменной b_IIC, где b_IIC =-(V-u_II)² (индекс II относится к ядро мишени). Функция F (b_k) записывается следующим образом:

(8).

Кластеры образующиеся в ядро-ядерных взаимодействиях с разной температурой, характеризуются различным распределением (или расстояниями в пространстве 4-скоростей) их относительно ядра-мишени или разной зависимостью по переменной b_IIс. Среднее значение величины b_IIc для протонных кластеров, образованных в неупругих и СС^/K -взаимодействиях, равняется IIc> = 0.58 0.02, это в пределах экспериментальных ошибок хорошо совпадают со значениями IIc> = 0.50.6, полученными для высокотемпературных протонных кластеров, образующихся в С и СС-взаимодействиях [5].

В работе сравниваются характеристики протонов образованных в неупругих СС^/K— и CC (b_IIc > 0.6)-взаимодействиях.