Момент импульса. 
Закон сохранения момента импульса

Запишем уравнение движения в виде /(dco/dt) = М и внесем I как постоянную величину под знак производной: d (Jco/di) = М. Выражение в скобках обозначим N = /со и назовем моментом импульса, так как в случае точки I = mr², со = v/r и N = mvr = гр, где р — импульс. В более общем векторном виде следует писать.

а уравнение вращательного движения — в виде.

по аналогии с dp/dt = F для прямолинейного движения (см. раздел 2 настоящей главы).

Уравнение (2.89) является более общим, чем уравнение (2.79). Оно пригодно и в том случае, когда / не является постоянной величиной. Правильнее было бы получить (2.78) из (2.89), если I = const (тогда его можно вынести за знак производной).

Допустим, что момент внешних сил М = 0 (или сумма моментов всех сил равна нулю). Тогда.

Это означает, что /со — величина постоянная, не зависящая от времени. При этом может оказаться, что / * const. Например, фигурист на катке медленно вращается на одном коньке, расставив руки и отставив одну ногу в сторону (рис. 2.45). Момент инерции велик, так как массы рук и ноги отведены далеко от оси. Если фигурист прижмет руки и ногу ближе к оси вращения, его угловая скорость со заметно возрастет, поскольку произведение /со должно остаться постоянным. Наоборот, снова разведя руки в стороны, он сильно замедлит вращение.

Постоянство N = 1со при отсутствии внешних сил носит название закона сохранения момента импульса и является одним из законов сохранения, на которых построена вся механика. Особенно важен этот закон в астрономии при описании вращений планет и звезд вокруг своей оси, вращении планет вокруг звезд и вращении всей нашей галактики в целом.